標(biāo)準(zhǔn)粒子在光散射研究中的應(yīng)用

關(guān)鍵詞：標(biāo)準(zhǔn)粒子高效；米氏散射

光的散射（scattering of light）是指光通過不均勻介質(zhì)時一部分光偏離原方向傳播的現(xiàn)象又進了一步。偏離原方向的光稱為散射光市場開拓。散射光頻率不發(fā)生改變的有瑞利散射過程、米氏散射和大粒子散射相互配合；頻率發(fā)生改變的有拉曼散射有望、布里淵散射和康普頓散射等新創新即將到來。而標(biāo)準(zhǔn)粒子在光散射研究領(lǐng)域一般研究的是粒子的瑞利散射銘記囑托、米氏散射和大粒子散射，這三種散射劃分是根據(jù)入射光λ與散射粒子的直徑d之間的比例大小來確定的：

①當(dāng)散射粒子的直徑d與入射光波長λ之比（d/λ）很小傳承，即數(shù)量級顯著小于0.1 時貢獻力量，則屬于瑞利散射，散射光強與波長的關(guān)系符合瑞利散射定律具有重要意義，即散射光強與入射光的波長四次方成反比前景，與粒徑的六次方成正比。

②當(dāng)散射粒子粒徑與光波長可以比擬（d/λ的數(shù)量級為0.1～10）時勃勃生機，隨著粒子直徑的增大進一步，散射光強與波長的依賴關(guān)系逐漸減弱，而且散射光強隨波長的變化出現(xiàn)起伏多種，這種起伏的幅度也隨著比值d/λ的增大而逐漸減少發行速度，這種散射稱為米氏散射。

③當(dāng)粒子足夠大時（d/λ>10）強大的功能，散射光強基本上與波長沒有關(guān)系積極拓展新的領域，這種粒子的散射稱為大粒子散射，也可稱之為衍射散射（菲涅爾衍射與夫瑯禾費衍射）與時俱進。 瑞利散射可以說是米氏散射理論模型在小粒子端的近似形式深入交流，而衍射散射也可以說是米氏散射理論模型在大粒子端的近似形式，接下來我們將詳細(xì)了解標(biāo)準(zhǔn)粒子應(yīng)用于米氏散射理論對其光散射特性研究中性能，入射光波長、標(biāo)粒直徑以及入射光偏振角對散射光強的影響不斷豐富。

1.入射光波長對散射光強分布的影響

圖1.1 是相對折射率m=1.589/1.333方案，標(biāo)準(zhǔn)粒子直徑d=2μm，入射光偏振角φ=45°時同時，由Mie散射理論及其他相關(guān)公式編程計算得到的散射光強與散射角之間的變化關(guān)系曲線實施體系。對于直徑為2μm的聚苯乙烯微球在水中的散射情況，入射光偏振角為45°時幅度，隨著入射波長λ的增大現場，散射光強由主要集中在前向小角度內(nèi)（波長λ為0.2um時散射光強主要集中在10°散射角內(nèi)）逐漸變?yōu)榧性谇跋蛏源蠼嵌葍?nèi)（波長λ為0.8um時散射光強主要集中在30°散射角內(nèi)），若繼續(xù)增大波長開展研究，散射光強集中的角度也將繼續(xù)增大高質量。從圖1.1可以看出，波長較短時散射光強主要集中在前向小角度內(nèi)，并且波長越短散射光強集中的角度越小可靠。

圖1.1：當(dāng)m=1.589/1.333，d=2μm，φ=45°時我有所應，對應(yīng)于不同的波長深刻認識，散射光強與散射角間的關(guān)系曲線。

2.聚苯乙烯微球直徑對散射光強分布的影響

圖2.1是用可見波段中的0.65μm波長的入射光管理，在偏振角為45°時新型儲能，聚苯乙烯微球在水中的散射光強與散射角的變化關(guān)系曲線。由圖可以看出應用提升，微粒直徑越大散射光強越集中分布在前向小角度內(nèi)不同需求，粒徑大于2μm的粒子的散射光強主要集中在前向散射角約20°內(nèi)，因此在此種條件下收集前向小角度的散射光強即可獲得粒子的較好信息引人註目。

圖2.2是入射光波長為6μm關註，偏振角45°時，聚苯乙烯微球在空氣中的散射光強與散射角的變化關(guān)系曲線拓展。由圖可知提供堅實支撐，所用波長較大時，較大粒子的散射光強不再集中在前向小角度內(nèi)而是集中的角度逐漸變大，例如粒徑大于8μm的粒子的散射光強主要集中在前向散射角約40°內(nèi)創造更多。    

圖2.1：當(dāng)m=1.589/1.333， λ=0.65μm好宣講， φ=45°時連日來，對應(yīng)于不同的粒徑，散射光強與散射角間的變化曲線  

圖2.2：當(dāng)m=1.589不斷進步， λ=6μm信息化技術， φ=45°時，對應(yīng)不同的微粒直徑認為，散射光強與散射角間的關(guān)系曲線責任製。     

3.入射光偏振角對散射光強分布的影響

圖3.1是入射光波長為0.65μm，直徑為0.2μm的聚苯乙烯微球在空氣中的散射光強與散射角的變化關(guān)系曲線。由圖可以看出不合理波動，此種情況下入射光的偏振角不同散射光強與散射角間的關(guān)系曲線有很大變化，散射光強分布比較分散大幅拓展，說明此時散射光強的角分布與偏振光的偏振角有關(guān)助力各業。  

圖3.1當(dāng)m=1.589， λ=0.65μm重要工具， φ=0.2μm時將進一步，對應(yīng)于不同的偏振角，散射光強與散射角間的變化曲線。

4.結(jié)論

以上為應(yīng)用米氏散射理論針對聚苯乙烯微球標(biāo)準(zhǔn)粒子的光散射性質(zhì)進(jìn)行的分析應用的因素之一，得出以下結(jié)論： （1）波長較短時散射光強主要集中分布在前向小角度內(nèi)基礎，并且波長越短散射光強集中分布的角度越小。收集前向小角度的散射光可大致反映粒子散射信息奮勇向前。 （2）進(jìn)行聚苯乙烯微球標(biāo)粒散射方面的研究時引領作用，應(yīng)該選擇可見光波段中波長較短的作為光源，這樣既可以得到較好的粒子散射信息經驗，又可以避免光源對人體造成傷害。 （3）粒子直徑較大時散射光強主要集中分布在前向小角度內(nèi)，并且粒子直徑越大散射光強越集中分布在小角度內(nèi)敢於監督；若所用波長較大時對外開放，較大粒子的散射光強不再集中分布在前向小角度內(nèi)而是集中分布的角度逐漸變大。

參考文獻(xiàn)：

1.李建立.基于光散射的微粒檢測.煙臺大學(xué)理學(xué)院碩士論文組建，2009：22-25.